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Combined constraints from the CDF and D0 Collaborations on models of the Higgs boson withexotic spin J and parity Pare presented and compared with results obtained assuming the standardmodel valueJP= 0+. Both collaborations analyzed approximately 10 fb−1of proton-antiproton collisions with a center-of-mass energy of 1.96 TeV collected at the Fermilab Tevatron. Two modelspredicting exotic Higgs bosons withJP= 0−andJP= 2+are tested. The kinematic properties ofexotic Higgs boson production in association with a vector boson differ from those predicted for thestandard model Higgs boson. Upper limits at the 95% credibility level on the production rates ofthe exotic Higgs bosons, expressed as fractions of the standard model Higgs boson production rate,are set at 0.36 for both theJP= 0−hypothesis and theJP= 2+hypothesis. If the productionrate times the branching ratio to a bottom-antibottom pair is the same as that predicted for thestandard model Higgs boson, then the exotic bosons are excluded with significances of 5.0 standarddeviations and 4.9 standard deviations for theJP= 0−andJP= 2+hypotheses, respectively.
Tevatron constraints on models of the Higgs boson with exotic spin and parity using decays to bottom-antibottom quark pairs / Aaltonen, T., Abazov, V.M., Abbott, B., Acharya, B.S., Adams, M., Adams, T., Agnew, J.P., Alexeev, G.D., Alkhazov, G., Alton, A., Amerio, S., Amidei, D., Anastassov, A., Annovi, A., Antos, J., Apollinari, G., Appel, J.A., Arisawa, T., Artikov, A., Asaadi, J., et al.. - In: PHYSICAL REVIEW LETTERS. - ISSN 0031-9007. - STAMPA. - 114:15(2015). [10.1103/PhysRevLett.114.151802]
Tevatron constraints on models of the Higgs boson with exotic spin and parity using decays to bottom-antibottom quark pairs
Aaltonen, T.;Abazov, V. M.;Abbott, B.;Acharya, B. S.;Adams, M.;Adams, T.;Agnew, J. P.;Alexeev, G. D.;Alkhazov, G.;Alton, A.;Amerio, S.;Amidei, D.;Anastassov, A.;Annovi, A.;Antos, J.;Apollinari, G.;Appel, J. A.;Arisawa, T.;Artikov, A.;Asaadi, J.;Ashmanskas, W.;Askew, A.;Atkins, S.;Auerbach, B.;Augsten, K.;Aurisano, A.;Avila, C.;Azfar, F.;Badaud, F.;Badgett, W.;Bae, T.;Bagby, L.;Baldin, B.;Bandurin, D. V.;Banerjee, S.;Barbaro Galtieri, A.;Barberis, E.;Baringer, P.;Barnes, V. E.;Barnett, B. A.;Barria, P.;Bartlett, J. F.;Bartos, P.;Bassler, U.;Bauce, M.;Bazterra, V.;Bean, A.;Bedeschi, F.;Begalli, M.;Behari, S.;Bellantoni, L.;Bellettini, G.;Bellinger, J.;Benjamin, D.;Beretvas, A.;Beri, S. B.;Bernardi, G.;Bernhard, R.;Bertram, I.;Besancon, M.;Beuselinck, R.;Bhat, P. C.;Bhatia, S.;Bhatnagar, V.;Bhatti, A.;Bland, K. R.;Blazey, G.;Blessing, S.;Bloom, K.;Blumenfeld, B.;Bocci, A.;Bodek, A.;Boehnlein, A.;Boline, D.;Boos, E. 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V.;Poprocki, S.;Potamianos, K.;Pranko, A.;Prewitt, M.;Price, D.;Prokopenko, N.;Prokoshin, F.;Ptohos, F.;Punzi, G.;Qian, J.;Quadt, A.;Quinn, B.;Ratoff, P. N.;Razumov, I.;Redondo Fernandez, I.;Renton, P.;Rescigno, M.;Rimondi, F.;Ripp Baudot, I.;Ristori, L.;Rizatdinova, F.;Robson, A.;Rodriguez, T.;Rolli, S.;Rominsky, M.;Ronzani, M.;Roser, R.;Rosner, J. L.;Ross, A.;Royon, C.;Rubinov, P.;Ruchti, R.;Ruffini, F.;Ruiz, A.;Russ, J.;Rusu, V.;Sajot, G.;Sakumoto, W. K.;Sakurai, Y.;Sanchez Hernandez, A.;Sanders, M. P.;Santi, L.;Santos, A. S.;Sato, K.;Savage, G.;Saveliev, V.;Savitskyi, M.;Savoy Navarro, A.;Sawyer, L.;Scanlon, T.;Schamberger, R. D.;Scheglov, Y.;Schellman, H.;Schlabach, P.;Schmidt, E. E.;Schwanenberger, C.;Schwarz, T.;Schwienhorst, R.;Scodellaro, L.;Scuri, F.;Seidel, S.;Seiya, Y.;Sekaric, J.;Semenov, A.;Severini, H.;Sforza, F.;Shabalina, E.;Shalhout, S. Z.;Shary, V.;Shaw, S.;Shchukin, A. A.;Shears, T.;Shepard, P. F.;Shimojima, M.;Shochet, M.;Shreyber Tecker, I.;Simak, V.;Simonenko, A.;Skubic, P.;Slattery, P.;Sliwa, K.;Smirnov, D.;Smith, J. R.;Snider, F. D.;Snow, G. R.;Snow, J.;Snyder, S.;Soeldner Rembold, S.;Song, H.;Sonnenschein, L.;Sorin, V.;Soustruznik, K.;R. , S.t. Denis;Stancari, M.;Stark, J.;Stentz, D.;Stoyanova, D. A.;Strauss, M.;Strologas, J.;Sudo, Y.;Sukhanov, A.;Suslov, I.;Suter, L.;Svoisky, P.;Takemasa, K.;Takeuchi, Y.;Tang, J.;Tecchio, M.;Teng, P. K.;Thom, J.;Thomson, E.;Thukral, V.;Titov, M.;Toback, D.;Tokar, S.;Tokmenin, V. V.;Tollefson, K.;Tomura, T.;Tonelli, D.;Torre, S.;Torretta, D.;Totaro, P.;Trovato, M.;Tsai, Y. T.;Tsybychev, D.;Tuchming, B.;Tully, C.;Ukegawa, F.;Uozumi, S.;Uvarov, L.;Uvarov, S.;Uzunyan, S.;Van Kooten, R.;van Leeuwen, W. M.;Varelas, N.;Varnes, E. W.;Vasilyev, I. A.;Vazquez, F.;Velev, G.;Vellidis, C.;Verkheev, A. Y.;Vernieri, C.;Vertogradov, L. S.;Verzocchi, M.;Vesterinen, M.;Vidal, M.;Vilanova, D.;Vilar, R.;Vizan, J.;Vogel, M.;Vokac, P.;Volpi, G.;Wagner, P.;Wahl, H. D.;Wallny, R.;Wang, M. H. L. S.;Wang, S. M.;Warchol, J.;Waters, D.;Watts, G.;Wayne, M.;Weichert, J.;Welty Rieger, L.;Wester, W. C.;Whiteson, D.;Wicklund, A. B.;Wilbur, S.;Williams, H. H.;Williams, M. R. J.;Wilson, G. W.;Wilson, J. S.;Wilson, P.;Winer, B. L.;Wittich, P.;Wobisch, M.;Wolbers, S.;Wolfe, H.;Wood, D. R.;Wright, T.;Wu, X.;Wu, Z.;Wyatt, T. R.;Xie, Y.;Yamada, R.;Yamamoto, K.;Yamato, D.;Yang, S.;Yang, T.;Yang, U. K.;Yang, Y. C.;Yao, W. M.;Yasuda, T.;Yatsunenko, Y. A.;Ye, W.;Ye, Z.;Yeh, G. P.;Yi, K.;Yin, H.;Yip, K.;Yoh, J.;Yorita, K.;Yoshida, T.;Youn, S. W.;Yu, G. B.;Yu, I.;Yu, J. M.;Zanetti, A. M.;Zeng, Y.;Zennamo, J.;Zhao, T. G.;Zhou, B.;Zhou, C.;Zhu, J.;Zielinski, M.;Zieminska, D.;Zivkovic, L.;Zucchelli, S.
2015
Abstract
Combined constraints from the CDF and D0 Collaborations on models of the Higgs boson withexotic spin J and parity Pare presented and compared with results obtained assuming the standardmodel valueJP= 0+. Both collaborations analyzed approximately 10 fb−1of proton-antiproton collisions with a center-of-mass energy of 1.96 TeV collected at the Fermilab Tevatron. Two modelspredicting exotic Higgs bosons withJP= 0−andJP= 2+are tested. The kinematic properties ofexotic Higgs boson production in association with a vector boson differ from those predicted for thestandard model Higgs boson. Upper limits at the 95% credibility level on the production rates ofthe exotic Higgs bosons, expressed as fractions of the standard model Higgs boson production rate,are set at 0.36 for both theJP= 0−hypothesis and theJP= 2+hypothesis. If the productionrate times the branching ratio to a bottom-antibottom pair is the same as that predicted for thestandard model Higgs boson, then the exotic bosons are excluded with significances of 5.0 standarddeviations and 4.9 standard deviations for theJP= 0−andJP= 2+hypotheses, respectively.
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
