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The B¯s0→χc2K+K− decay mode is observed and its branching fraction relative to the corresponding χc1 decay mode, in a ±15 MeV/c2 window around the ϕ mass, is found to be ℬ(B¯s0→χc2K+K−)ℬ(B¯s0→χc1K+K−)=(17.1±3.1±0.4±0.9)%, where the first uncertainty is statistical, the second systematic and the third due to the knowledge of the branching fractions of radiative χc decays. The decay mode B¯s0→χc1K+K− allows the Bs0 mass to be measured as m(Bs0)=5366.83±0.25±0.27MeV/c2, where the first uncertainty is statistical and the second systematic. A combination of this result with other LHCb determinations of the Bs0 mass is made.[Figure not available: see fulltext.]
Observation of the decay B¯s0→χc2K+K− in the ϕ mass region / Aaij, R., Adeva, B., Adinolfi, M., Aidala, C.A., Ajaltouni, Z., Akar, S., Albicocco, P., Albrecht, J., Alessio, F., Alexander, M., Alfonso Albero, A., Ali, S., Alkhazov, G., Alvarez Cartelle, P., Alves, A.A., Amato, S., Amerio, S., Amhis, Y., An, L., Anderlini, L., et al.. - In: JOURNAL OF HIGH ENERGY PHYSICS. - ISSN 1126-6708. - 2018:8(2018). [10.1007/JHEP08(2018)191]
Observation of the decay B¯s0→χc2K+K− in the ϕ mass region
Aaij R.;Adeva B.;Adinolfi M.;Aidala C. A.;Ajaltouni Z.;Akar S.;Albicocco P.;Albrecht J.;Alessio F.;Alexander M.;Alfonso Albero A.;Ali S.;Alkhazov G.;Alvarez Cartelle P.;Alves A. A.;Amato S.;Amerio S.;Amhis Y.;An L.;Anderlini L.;Andreassi G.;Andreotti M.;Andrews J. E.;Appleby R. B.;Archilli F.;d'Argent P.;Arnau Romeu J.;Artamonov A.;Artuso M.;Arzymatov K.;Aslanides E.;Atzeni M.;Bachmann S.;Back J. J.;Baker S.;Balagura V.;Baldini W.;Baranov A.;Barlow R. J.;Barsuk S.;Barter W.;Baryshnikov F.;Batozskaya V.;Batsukh B.;Battista V.;Bay A.;Beddow J.;Bedeschi F.;Bediaga I.;Beiter A.;Bel L. J.;Beliy N.;Bellee V.;Belloli N.;Belous K.;Belyaev I.;Ben-Haim E.;Bencivenni G.;Benson S.;Beranek S.;Berezhnoy A.;Bernet R.;Berninghoff D.;Bertholet E.;Bertolin A.;Betancourt C.;Betti F.;Bettler M. O.;van Beuzekom M.;Bezshyiko I.;Bhasin S.;Bhom J.;Bifani S.;Billoir P.;Birnkraut A.;Bizzeti A.;Bjorn M.;Blago M. 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K.;Kvaratskheliya T.;Lacarrere D.;Lafferty G.;Lai A.;Lancierini D.;Lanfranchi G.;Langenbruch C.;Latham T.;Lazzeroni C.;Le Gac R.;Leflat A.;Lefrancois J.;Lefevre R.;Lemaitre F.;Leroy O.;Lesiak T.;Leverington B.;Li P. -R.;Li T.;Li Z.;Liang X.;Likhomanenko T.;Lindner R.;Lionetto F.;Lisovskyi V.;Liu X.;Loh D.;Loi A.;Longstaff I.;Lopes J. H.;Lovell G. H.;Lucchesi D.;Lucio Martinez M.;Lupato A.;Luppi E.;Lupton O.;Lusiani A.;Lyu X.;Machefert F.;Maciuc F.;Macko V.;Mackowiak P.;Maddrell-Mander S.;Maev O.;Maguire K.;Maisuzenko D.;Majewski M. W.;Malde S.;Malecki B.;Malinin A.;Maltsev T.;Manca G.;Mancinelli G.;Marangotto D.;Maratas J.;Marchand J. F.;Marconi U.;Marin Benito C.;Marinangeli M.;Marino P.;Marks J.;Marshall P. J.;Martellotti G.;Martin M.;Martinelli M.;Martinez Santos D.;Martinez Vidal F.;Massafferri A.;Materok M.;Matev R.;Mathad A.;Mathe Z.;Matteuzzi C.;Mauri A.;Maurice E.;Maurin B.;Mazurov A.;McCann M.;McNab A.;McNulty R.;Mead J. V.;Meadows B.;Meaux C.;Meier F.;Meinert N.;Melnychuk D.;Merk M.;Merli A.;Michielin E.;Milanes D. A.;Millard E.;Minard M. -N.;Minzoni L.;Mitzel D. S.;Mogini A.;Molina Rodriguez J.;Mombacher T.;Monroy I. A.;Monteil S.;Morandin M.;Morello G.;Morello M. J.;Morgunova O.;Moron J.;Morris A. B.;Mountain R.;Muheim F.;Mulder M.;Murphy C. H.;Murray D.;Modden A.;Muller D.;Muller J.;Muller K.;Muller V.;Naik P.;Nakada T.;Nandakumar R.;Nandi A.;Nanut T.;Nasteva I.;Needham M.;Neri N.;Neubert S.;Neufeld N.;Neuner M.;Nguyen T. D.;Nguyen-Mau C.;Nieswand S.;Niet R.;Nikitin N.;Nogay A.;O'Hanlon D. P.;Oblakowska-Mucha A.;Obraztsov V.;Ogilvy S.;Oldeman R.;Onderwater C. J. G.;Ossowska A.;Otalora Goicochea J. M.;Owen P.;Oyanguren A.;Pais P. R.;Palano A.;Palutan M.;Panshin G.;Papanestis A.;Pappagallo M.;Pappalardo L. L.;Parker W.;Parkes C.;Passaleva G.;Pastore A.;Patel M.;Patrignani C.;Pearce A.;Pellegrino A.;Penso G.;Pepe Altarelli M.;Perazzini S.;Pereima D.;Perret P.;Pescatore L.;Petridis K.;Petrolini A.;Petrov A.;Petrucci S.;Petruzzo M.;Pietrzyk B.;Pietrzyk G.;Pikies M.;Pili M.;Pinci D.;Pinzino J.;Pisani F.;Piucci A.;Placinta V.;Playfer S.;Plews J.;Plo Casasus M.;Polci F.;Poli Lener M.;Poluektov A.;Polukhina N.;Polyakov I.;Polycarpo E.;Pomery G. J.;Ponce S.;Popov A.;Popov D.;Poslavskii S.;Potterat C.;Price E.;Prisciandaro J.;Prouve C.;Pugatch V.;Puig Navarro A.;Pullen H.;Punzi G.;Qian W.;Qin J.;Quagliani R.;Quintana B.;Rachwal B.;Rademacker J. H.;Rama M.;Ramos Pernas M.;Rangel M. S.;Ratnikov F.;Raven G.;Ravonel Salzgeber M.;Reboud M.;Redi F.;Reichert S.;dos Reis A. C.;Reiss F.;Remon Alepuz C.;Ren Z.;Renaudin V.;Ricciardi S.;Richards S.;Rinnert K.;Robbe P.;Robert A.;Rodrigues A. B.;Rodrigues E.;Rodriguez Lopez J. A.;Roehrken M.;Rogozhnikov A.;Roiser S.;Rollings A.;Romanovskiy V.;Romero Vidal A.;Rotondo M.;Rudolph M. S.;Ruf T.;Ruiz Vidal J.;Saborido Silva J. J.;Sagidova N.;Saitta B.;Salustino Guimaraes V.;Sanchez Gras C.;Sanchez Mayordomo C.;Sanmartin Sedes B.;Santacesaria R.;Santamarina Rios C.;Santimaria M.;Santovetti E.;Sarpis G.;Sarti A.;Satriano C.;Satta A.;Saur M.;Savrina D.;Schael S.;Schellenberg M.;Schiller M.;Schindler H.;Schmelling M.;Schmelzer T.;Schmidt B.;Schneider O.;Schopper A.;Schreiner H. F.;Schubiger M.;Schune M. H.;Schwemmer R.;Sciascia B.;Sciubba A.;Semennikov A.;Sepulveda E. S.;Sergi A.;Serra N.;Serrano J.;Sestini L.;Seuthe A.;Seyfert P.;Shapkin M.;Shcheglov Y.;Shears T.;Shekhtman L.;Shevchenko V.;Shmanin E.;Siddi B. G.;Silva Coutinho R.;Silva de Oliveira L.;Simi G.;Simone S.;Skidmore N.;Skwarnicki T.;Smeaton J. G.;Smith E.;Smith I. T.;Smith M.;Soares M.;Soares Lavra L.;Sokoloff M. D.;Soler F. J. P.;Souza De Paula B.;Spaan B.;Spradlin P.;Stagni F.;Stahl M.;Stahl S.;Stefko P.;Stefkova S.;Steinkamp O.;Stemmle S.;Stenyakin O.;Stepanova M.;Stevens H.;Stone S.;Storaci B.;Stracka S.;Stramaglia M. E.;Straticiuc M.;Straumann U.;Strokov S.;Sun J.;Sun L.;Swientek K.;Syropoulos V.;Szumlak T.;Szymanski M.;T'Jampens S.;Tang Z.;Tayduganov A.;Tekampe T.;Tellarini G.;Teubert F.;Thomas E.;van Tilburg J.;Tilley M. J.;Tisserand V.;Tolk S.;Tomassetti L.;Tonelli D.;Tou D. Y.;Tourinho Jadallah Aoude R.;Tournefier E.;Traill M.;Tran M. T.;Trisovic A.;Tsaregorodtsev A.;Tully A.;Tuning N.;Ukleja A.;Usachov A.;Ustyuzhanin A.;Uwer U.;Vacca C.;Vagner A.;Vagnoni V.;Valassi A.;Valat S.;Valenti G.;Vazquez Gomez R.;Vazquez Regueiro P.;Vecchi S.;van Veghel M.;Velthuis J. J.;Veltri M.;Veneziano G.;Venkateswaran A.;Verlage T. A.;Vernet M.;Veronika N. V.;Vesterinen M.;Viana Barbosa J. V.;Vieira D.;Vieites Diaz M.;Viemann H.;Vilasis-Cardona X.;Vitkovskiy A.;Vitti M.;Volkov V.;Vollhardt A.;Voneki B.;Vorobyev A.;Vorobyev V.;de Vries J. A.;Vazquez Sierra C.;Waldi R.;Walsh J.;Wang J.;Wang M.;Wang Y.;Wang Z.;Ward D. R.;Wark H. M.;Watson N. K.;Websdale D.;Weiden A.;Weisser C.;Whitehead M.;Wicht J.;Wilkinson G.;Wilkinson M.;Williams I.;Williams M. R. J.;Williams M.;Williams T.;Wilson F. F.;Wimberley J.;Winn M.;Wishahi J.;Wislicki W.;Witek M.;Wormser G.;Wotton S. A.;Wyllie K.;Xiao D.;Xie Y.;Xu A.;Xu M.;Xu Q.;Xu Z.;Xu Z.;Yang Z.;Yang Z.;Yao Y.;Yeomans L. E.;Yin H.;Yu J.;Yuan X.;Yushchenko O.;Zarebski K. A.;Zavertyaev M.;Zhang D.;Zhang L.;Zhang W. C.;Zhang Y.;Zhelezov A.;Zheng Y.;Zhu X.;Zhukov V.;Zonneveld J. B.;Zucchelli S.
2018
Abstract
The B¯s0→χc2K+K− decay mode is observed and its branching fraction relative to the corresponding χc1 decay mode, in a ±15 MeV/c2 window around the ϕ mass, is found to be ℬ(B¯s0→χc2K+K−)ℬ(B¯s0→χc1K+K−)=(17.1±3.1±0.4±0.9)%, where the first uncertainty is statistical, the second systematic and the third due to the knowledge of the branching fractions of radiative χc decays. The decay mode B¯s0→χc1K+K− allows the Bs0 mass to be measured as m(Bs0)=5366.83±0.25±0.27MeV/c2, where the first uncertainty is statistical and the second systematic. A combination of this result with other LHCb determinations of the Bs0 mass is made.[Figure not available: see fulltext.]
B physics; Flavor physics; Hadron-Hadron scattering (experiments)
01 Pubblicazione su rivista::01a Articolo in rivista
Observation of the decay B¯s0→χc2K+K− in the ϕ mass region / Aaij, R., Adeva, B., Adinolfi, M., Aidala, C.A., Ajaltouni, Z., Akar, S., Albicocco, P., Albrecht, J., Alessio, F., Alexander, M., Alfonso Albero, A., Ali, S., Alkhazov, G., Alvarez Cartelle, P., Alves, A.A., Amato, S., Amerio, S., Amhis, Y., An, L., Anderlini, L., et al.. - In: JOURNAL OF HIGH ENERGY PHYSICS. - ISSN 1126-6708. - 2018:8(2018). [10.1007/JHEP08(2018)191]
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
